Измерение активности нуклидов в α-источниках

Измерение активности α-излучающих нуклидов в α-источниках на металлической подложке, как и активности нуклидов в источниках на тонкой пленочной подложке, начинают с определения счетной характеристики счетчика и кривой дискриминации. Отличие от ранее описанной методики заключается в том, что в данном случае измеряют число частиц, испускаемых источником в телесном угле 2π. Экстраполированное к нулевому потенциалу запирания дискриминатора число частиц, отнесенное к единице времени, с поправками на фон счетчика и на разрешающее время, дает значение внешнего излучения источника в телесном угле 2π – важную характеристику источника на металлической подложке, которую наряду с основной характеристикой — активностью нуклида — включают в свидетельства на образцовые α- и β-источники.

Активность нуклида в α-источнике определяют по формулам

(3.75);

,

где членом 0,201 в поправочном множителе учитывают обратное рассеяние α-частиц от металлической подложки.

Все величины, входящие в формулу, за исключением поправочного множителя , определяют экспериментально в процессе измерения данного источника. Значение определяют по данным (, ), получаемым из соответствующих литературных источников, и из паспорта или технических условий на измеряемый источник ().

Для образцовых α-источников из ²³⁹Pu на подложках из нержавеющей стали = 250 ± 50 мкг/см²; 0,201 – 0,014; = 12 мг/см². При = 10⁴ имп./с погрешность измерения активности нуклида в α-источнике, соответствующая доверительной вероятности 0,99, оказывается равной 2—3%.